2019-08-28

干涉条纹的可见度

$V=\frac{I_{max}-I_{min} }{I_{max}+I_{min} }$

$I_{max} =（A_{1}+A_{2} ）^2$

$I_{min} =（A_{1}-A_{2} ）^2$

$I=A_{1}^2+A_{2}^2+2A_{1}A_{2}\cos （\varphi _{2}-\varphi _{1} ）$

$V=\frac{2\frac{A_{1} }{A_{2} } }{1+（\frac{A_{1} }{A_{2} } ）^2}$

V=1时可见度最好

V=0时可见度最差

频率不同不能形成干涉

$\delta _{max} =\frac{\lambda^2}{\Delta \lambda } =L$ 想干长度

能产生干涉的最大光程差

$d^，=\frac{r_{0}^， }{2d} \lambda$ ， $d^，$ 是两光源间最大宽度。

想干长度

时间相干性

$\delta _{max} =L=\frac{\lambda ^2}{\Delta \lambda } =c\Delta t$

光源的单色线度宽 $\Delta \lambda$ 越小，或发光时间 $\Delta t$ 越长，则波列长度越长。如果在光程差比较大的地方还可观察到比较清晰的干涉条纹，则说明光源的相干性好。这种由单色线宽所决定的光波的相干性称为时间相干性。

空间相干性

$d_{max} =\frac{r_{0}^， }{a_{0} } \lambda$

空间相干性是光场的横向相干性。

等倾干涉

$2d_{0} \sqrt{n_{2}^2-n_{1}^2\ （sin i_{1}）^2} =(2j+1)\frac{\lambda }{2}$ 干涉相长亮点

$=2j\frac{\lambda }{2}$ 干涉相消暗点

$\frac{\lambda }{2}$ 是由光疏介质和光密介质的半波损失由光疏到光密。

等倾干涉条纹:

在透镜焦平面上的一系列明暗相间的圆环；

中心级次高，边缘级次低；

中心疏，边缘密；

薄膜厚度 $d_{0}$ 连续增大时，所有条纹向外移动；

光源波长λ连续增大时，所有条纹向内移动。

等厚干涉

$\delta =2nd_{0} -\frac{\lambda }{2} =j\lambda$ 亮纹

$=(j+\frac{1}{2} )\lambda$ 暗纹

同一厚度 $d_{0}$ 对应同一级条纹 —— 等厚条纹

透射光强： $I=\frac{A_{0}^2 }{1+\frac{4\rho }{1-\rho ^2 } (\sin \frac{\phi }{2})^2 }$

随反射率的增大，亮条纹的宽度变窄，条纹的锐度和可见度增大

以上是我今天所学。